авторефераты диссертаций БЕСПЛАТНАЯ БИБЛИОТЕКА РОССИИ

КОНФЕРЕНЦИИ, КНИГИ, ПОСОБИЯ, НАУЧНЫЕ ИЗДАНИЯ

<< ГЛАВНАЯ
АГРОИНЖЕНЕРИЯ
АСТРОНОМИЯ
БЕЗОПАСНОСТЬ
БИОЛОГИЯ
ЗЕМЛЯ
ИНФОРМАТИКА
ИСКУССТВОВЕДЕНИЕ
ИСТОРИЯ
КУЛЬТУРОЛОГИЯ
МАШИНОСТРОЕНИЕ
МЕДИЦИНА
МЕТАЛЛУРГИЯ
МЕХАНИКА
ПЕДАГОГИКА
ПОЛИТИКА
ПРИБОРОСТРОЕНИЕ
ПРОДОВОЛЬСТВИЕ
ПСИХОЛОГИЯ
РАДИОТЕХНИКА
СЕЛЬСКОЕ ХОЗЯЙСТВО
СОЦИОЛОГИЯ
СТРОИТЕЛЬСТВО
ТЕХНИЧЕСКИЕ НАУКИ
ТРАНСПОРТ
ФАРМАЦЕВТИКА
ФИЗИКА
ФИЗИОЛОГИЯ
ФИЛОЛОГИЯ
ФИЛОСОФИЯ
ХИМИЯ
ЭКОНОМИКА
ЭЛЕКТРОТЕХНИКА
ЭНЕРГЕТИКА
ЮРИСПРУДЕНЦИЯ
ЯЗЫКОЗНАНИЕ
РАЗНОЕ
КОНТАКТЫ

Pages:     | 1 |   ...   | 2 | 3 ||

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ УДК 53:54:57 ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ ББК ...»

-- [ Страница 4 ] --

ных уравнений, получаемых при дискретизации уравнения в частных производных эллиптического типа. В качестве модельных примеров Литература для исследования возможностей матричных методов выбраны зада 1. Еремина В.В. Имитационные модели релаксационной поляри- ча о течении вязкой слабосжимаемой теплопроводной жидкости в зации воды. Ч. I // Информатика и системы управления. — 2008. — канале с локальным объёмным тепловыделением и задача о переносе № 1(15). — С. 38–45. излучения с помощью метода сферических гармоник. Обсуждаются 2. Еремина В.В. Имитационные модели релаксационной поляри- эффективность, преимущества, недостатки и пути совершенствова зации воды. Ч. II // Информатика и системы управления. — 2008. — ния матричных методов.

№ 3(17). — С. 34–39. Решение задач на основе моделей многожидкостной плазмодина 3. Еремина В.В. Имитационные модели релаксационной поляри- мики является важной и актуальной научной проблемой, сложность зации воды. Ч. III // Информатика и системы управления. — 2008. — которой определяется разномасштабностью пространственных и вре № 4(18). — С. 21–32. менных процессов, высокой размерностью моделей и смешанным ти 4. Свидетельство о государственной регистрации програм- пом уравнений [1, 2]. Осложняющими факторами являются сильная мы для ЭВМ. — № 2009610878 (РФ). Пакет прикладных программ нелинейность уравнений и большое количество физических неустой имитационного моделирования широкодиапазонных оптических спек- чивостей, которые могут налагать дополнительные ограничения на тров воды / Еремина В.В., Уляхина Д.А. используемые численные методы [3]. Важным разделом плазмодина мики как теоретическим, так и прикладным, является физическая аэромеханика, в которой имеется существенный прогресс в моделиро вании и решении задач на основе двумерных пространственных мо делей [4, 5]. Сложность численных методов, используемых при реше нии данного класса задач, определяется сложностью самих моделей и, как правило, требует значительных усилий для разработки, отлад ки и верификации вычислительных кодов. Современным подходом к решению сложных систем уравнений, позволяющим существенно Секция вычислительных моделей молекулярной физики и физико-химической механики 163 164 52-я научная конференция МФТИ ФМБФ упростить разработку численного метода, а иногда и существенно Детально изучались структура ударных волн, образующихся при об ускорить вычисления, является использование матричных методов текании сложной пространственной модели гиперзвукового летатель решения уравнений.

В качестве модельных примеров для исследо- ного аппарата, взаимодействие ударных волн (рис. 1). Исследовалось вания возможностей матричных методов выбраны задача о течении влияние угла атаки a и скорости потока на поле течения, аэродинами вязкой слабосжимаемой теплопроводной жидкости в канале с локаль- ческие и тепловые характеристики поверхности ГЛА. Также для каж ным объёмным тепловыделением и задача о переносе излучения с дого режима вычислялись интегральные аэродинамические характе помощью метода сферических гармоник. ристики X-43, коэффициенты подъёмной силы CL, коэффициенты силы лобового сопротивления CD. На основе этих результатов полу Литература чены зависимости аэродинамического качества K гиперзвуковой ком поновки от числа Маха и угла атаки. Проведено сравнение данных 1. Морозов А.И. Введение в плазмодинамику. — М.: Физматлит, летного эксперимента и испытаний X-43 в аэродинамической трубе с 2008. — 616 c.

результатами численного моделирования [1].

2. Миямото К. Основы физики плазмы и управляемого синте за. — М.: Физматлит, 2007. — 424 c.

3. Федоренко Р.П. Введение в вычислительную физику. — М.: Изд во МФТИ, 1994. — 527 c.

4. Суржиков С.Т. Физическая механика газовых разрядов. — М.:

МГТУ, 2006. — 640 c.

5. Суржиков С.Т. Тепловое излучение газов и плазмы. — М.: МГ ТУ, 2004. — 544 c.

УДК 533.6. А.Л. Железнякова a.zheleznyakova@mail.ru Институт проблем механики им. А.Ю. Ишлинского РАН Численное моделирование гиперзвукового обтекания модели летательного аппарата Х- Рассмотрена газодинамическая задача численного моделирования Рис. 1. Структура течения около Х-43 при различных углах ата внешнего гиперзвукового обтекания модели летательного аппарата, ки. Свойства набегающего потока воздуха соответствуют высоте беспилотного самолёта Х-43. Методами вычислительной аэродинами H = 30 км, M = ки исследовалось возмущённое поле течения и теплофизические про цессы во всей области от головной ударной волны до дальнего следа.

Секция вычислительных моделей молекулярной физики и физико-химической механики 165 166 52-я научная конференция МФТИ ФМБФ стики и структуру течения около аппарата и в следе за ним рассмат ривалось несколько возможных вариантов конструкции Х-43 (X-43a, X-43b, X-43c) (рис. 2).

Для каждой из нескольких модификаций ГЛА Х-43 проведено аналогичное исследование влияния угла атаки и скорости потока на поле течения, аэродинамические и тепловые характеристики поверх Рис. 2. Геометрические модели модификаций Х-43a, Х-43b, Х-43c ности при тех же режимах течения. Для каждого случая также была изучена структура ударных волн (рис. 3), вычислены интегральные аэродинамические характеристики.

Литература 1. Engelund W.C., Holland S.D., Cockrell C.E. Propulsion System Airframe Integration I.s and Aerodynamic Database Development for the Hyper. — X Flight Research Vehicle // XIV ISOABE, 1999. — 12 p.

УДК 535.373. Д.А. Кислов, М.Г. Кучеренко r-fizik@yandex.ru, clibf@mail.osu.ru Оренбургский государственный университет Кинетика бимолекулярных реакций молекулярных ионов в поле поляризующихся поверхностей и наночастиц В данной работе произведено построение математической модели кинетики бимолекулярных реакций в случае, когда реагенты одно Рис. 3. Поля течения около моделей летательных аппаратов Х-43a, го сорта адсорбированы поверхностью нанополости или нейтральной Х-43b, Х-43c в вертикальной плоскости. Распределения чисел Маха:

наночастицы, а партнеры по реакции — частицы другого сорта — H = 30 км, M = 6, a = являются подвижными молекулярными ионами. Как примеры таких Также в рамках настоящей работы рассматривались некоторые реакций могут рассматриваться процессы передачи энергии электрон проблемы оптимизации аэротермодинамической формы гиперзвуко- ного возбуждения от малых электронно-возбуждённых ионов к мо вого аппарата. лекулам, адсорбированным на поверхностях нанообъектов, а также С целью создания поверхности ГЛА оптимальной формы и изу- реакции кросс-аннигиляции электронных возбуждений, локализован чения влияния геометрии планера на аэродинамические характери- ных на нейтральных адсорбатах и ионизованных молекулах.

Секция вычислительных моделей молекулярной физики и физико-химической механики 167 168 52-я научная конференция МФТИ ФМБФ При нахождении иона-реагента в нанополости или в окрестности Уравнение Смолуховского–Фоккера–Планка для радиального рас пределения концентрации nB (r,t) подвижных молекулярных ионов в нейтральной наночастицы происходит поляризация этих объектов в электростатическом поле U (r) при температуре T записывалось в ви результате действия поля иона [1]. Поле поляризации в свою очередь оказывает силовое действие на ион так, что движение последнего уже де 1 nB U не может рассматриваться как свободное блуждание броуновской ча r nB (r,t) = D 2 + nB (r,t), (1) стицы, поскольку оно представляет собой диффузию в потенциаль- t r r r kB T r ном поле. Очевидно, что в таком подходе игнорируются эффекты за- kB — постоянная Больцмана;

D — коэффициент диффузии молеку паздывания — движение иона считается адиабатически медленным, лярного иона.

а подстройка поляризации — мгновенной.

Рис. 2. Скорости бимолекулярного реагирования (3) на поверхно сти проводящей сферической наночастицы с учётом (квадраты) и без учёта (кружки) электростатического взаимодействия, при D = 106 см2 /с, R = 10 нм Начальное и граничные условия для плотности nB (r,t) записыва лись в виде nB (r,0) = n0 exp [U (r)/kB T ], nB (,t) = n0 exp [U (r )/kB T ], nB (R,t) = 0. (2) Рис. 1. Эволюция радиального распределения плотности мобиль- Удельная скорость реакции K(t) при постановке нулевого граничного ных реагентов в окрестности проводящей сферической наночасти- условия (2) на поверхности SR отождествляется с диффузионным цы. Численное интегрирование уравнения Смолуховского (1) при потоком на SR :

условиях (2) с учётом электростатического взаимодействия «нано частица–ион», при D = 106 см2 /с, R = 10 нм nB U K(t) = SR D + nB (r,t) (3).

r kB T r Прямым численным интегрированием уравнения Смолухов- R ского–Фоккера–Планка найдены радиальные распределения реаген- В случае, когда вещество, из которого состоит нанопористый мате тов. Также построены графики времязависящих функций бимолеку- риал или наночастица, является диэлектриком, подбором его диэлек лярных скоростей реакций. Эту величину можно получить на основе трических свойств и свойств растворителя можно варьировать на экспериментальных данных. правление действующей на молекулярный ион электростатической Секция вычислительных моделей молекулярной физики и физико-химической механики 169 170 52-я научная конференция МФТИ ФМБФ силы, что существенно сказывается на кинетике бимолекулярных ре Литература акций (рис. 1, 2).

Исследования поддержаны Российским фондом фундаменталь 1. Thompson R.A. Review of X-33 Hypersonic Aerodynamic ных исследований (проект № 08-02-99035-р_офи) и Министерством and Aerothermodynamic Development // Technical Report:

образования и науки России (задание Рособразования № 1.3.06).

NASA-2000-22cicas-rat. — 2000.

Литература 1. Кислов Д.А., Кучеренко М.Г. Кинетика фотопроцессов с уча- УДК 533. стием молекулярных ионов в поле поляризующихся поверхностей и Д.В. Котов наночастиц // Труды международной конференции «Фотоника моле кулярных наноструктур». — 2009. — С. 63–65. dmitry_kotov84@mail.ru Институт проблем механики им. А.Ю. Ишлинского РАН Расчёт вязкого течения химически УДК 533. реагирующей смеси в ГПВРД В.Г. Колпаков на неструктурированной сетке vasilykolpakov@gmail.com Московский физико-технический институт В данной работе исследовалось течение в гиперзвуковом прямо (государственный университет) точном воздушно-реактивном двигателе, основные параметры кото Институт проблем механики им. А.Ю. Ишлинского РАН рого взяты из [1]. Геометрия двигателя приведена на рис. 1. Число Маха на входе равно 14, давление на входе 720 Па, число Рейнольд Обзор программы создания гиперзвукового са 460 000. Впрыск топлива осуществляется через форсунки, распо летательного аппарата X33 ложенные при входе в камеру сгорания. Двигатель имеет плоскую форму, поэтому оправдано решение задачи в двумерной декартовой геометрии.

Выполнен обзор научной программы создания гиперзвукового ле Для дискретизации уравнений Навье–Стокса в данной работе при тательного аппарата (ГЛА) X-33. Приведено описание программы в меняется метод конечного объёма [2]. Для вычисления потоков на целом, экспериментальных установок, комплекса для наземной обра границах ячеек используется решение задачи распада разрыва. При ботки, созданных и применённых компьютерных кодов, данных по этом для ускорения расчётов применяется схема AUSM [3]. Уравне лученных в результате подготовки к выполнению программы. Пока ния химической кинетики интегрируются при помощи алгоритма, ос зана конфигурация ГЛА, а также сравнение расчётных и экспери нованного на методе Гира [4].

ментальных данных. Отдельно рассмотрена проблема нагрева ГЛА, На рис. 2 представлен пример результатов расчёта. На нём изобра рассмотрены экспериментальные и расчётные данные по измерению жены линии тока на входе в камеру. В этой области для обеспечения нагрева ГЛА, а также методы получения этих данных. Отображены достаточной точности использовалось сгущение сетки вблизи силь экспериментальные данные о влиянии неровностей поверхности ГЛА ных градиентов числа Маха. Конечное число ячеек сетки составило на пограничный слой, и влияния их на условия перехода потока в 43710.

турбулентный режим.

В дальнейшем планируется развитие расчётной модели с целью учёта теплового излучения газа и его влияния на стенки двигателя.

Секция вычислительных моделей молекулярной физики и физико-химической механики 171 172 52-я научная конференция МФТИ ФМБФ УДК 53. К.Э. Лесневский kos_les@mail.ru Московский физико-технический институт (государственный университет) Численное исследование горения водорода Рис. 1. Геометрия ГПВРД. Все размеры в сантиметрах на основе различных кинетических схем В двигателях внутреннего сгорания, дизельных двигателях, па ровых котлах, горелках, ракетных двигателях широко применяется сжигание топлива в виде турбулентного диффузионного факела, по этому исследование горения в турбулентном факеле является важ ным как с практической, так и с исследовательской точек зрения.

В последнее время большое внимания уделяется исследованию горе ния водорода как перспективного топлива, обладающего преимуще ствами перед традиционными углеводородными топливами с точки зрения энерговыделения и экологии. С другой стороны, водород явля ется простейшим топливом с точки зрения кинетики его окисления, поэтому он часто используется при создании и тестировании моделей горения и кинетических схем. Исследованием химической кинетики водорода занимался Н.Н. Семенов [1].

При изучении турбулентного горения водорода возникает ряд про блем: механизм горения водорода не подчиняется простой химиче ской кинетике, а взаимодействие турбулентности и процесса горе Рис. 2. Линии тока на входе в камеру сгорания ния недостаточно изучены. В настоящее время широко используются упрощённые модели с бесконечно большой скоростью реакции, кото Литература рые не учитывают кинетики и включают только исходные вещества и конечные продукты. Такие модели, как и глобально-кинетические схе 1. Nelson H.F. Radiative Heating in Scramjet Combastors // J. of мы, не позволяют получить распределение промежуточных веществ.

Thermophysics and Heat Transfer. — 1997. — V. 11, N. 1. — P. 59.

Особый интерес представляют модели турбулентного горения с де 2. Годунов С.К. Разностный метод численного расчёта разрывных тальной химической кинетикой.

решений гидродинамики // Матем. сб. — 1959. — V. 47, N. 89. — В данной работе проводится исследование горения водорода на P. 271–306.

основе различных кинетических схем с использованием программы 3. Liou M.S., Steen C. A New Flux Splitting Scheme // TFSim (Turbulent Flame Simulator). Выполнено численное модели J. Comput. Phys. — 1993. — V. 107. — P. 23–39.

рование одномерного ламинарного водородного пламени в предвари 4. Оран Э., Борис Дж. Численное моделирование реагирующих тельно перемешанной смеси с использованием глобальной кинетиче потоков. — М.: Мир, 1990.

Секция вычислительных моделей молекулярной физики и физико-химической механики 173 174 52-я научная конференция МФТИ ФМБФ ской схемы. Получены профили концентраций и температур и зави- В настоящей работе исследовались критические условия, при ко симость скорости распространения фронта горения от коэффициента торых происходит осушение однородного тепловыделяющего пори избытка топлива. Показано, что данная схема позволяет получить за- стого слоя при заливке воды сверху. В такой геометрии возникают висимость скорости пламени от коэффициента избытка топлива, со- противоположно направленные потоки пара и воды в поле тяжести.

гласующуюся с экспериментом. Исследуется горение водорода в тур- Расчёт проводился численным методом в одномерном приближении.

булентном факеле в спутном потоке воздуха. Расчёты проводятся на Исследовались различные модели фильтрации, в том числе учитыва основе двух моделей турбулентного горения: 1) «дробления вихрей» ющие межфазное трение. Варьировалась мощность тепловыделения, (EBU) с бесконечно быстрыми реакциями и 2) «концепции диссипа- высота пористой среды и диаметр дисперсных частиц.

ции вихрей» (EDC) с детальной кинетической схемой. Получены про- В расчётах получена зависимость максимального паросодержания фили и двумерные поля температуры и концентраций на основе как от мощности тепловыделения. Определено критическое тепловыде глобальных, так и детальных кинетических схем. Проведено их срав- ление, при котором происходит осушение пористой среды. Показано, нение. что результаты хорошо согласуются с имеющимися в литературе, что позволяет применять данный численный метод для решения много Литература мерных задач.

1. Семёнов Н.Н. Цепные реакции. — М.: Госхимтехиздат, 1934. — Литература 555 с.

1. Lipinski R.J. A One-dimensional Particle Bed Dryout Model // Transactions of the American Nuclear Society. — 1981. — V. 38. — P. 386–387.

УДК 531/ 2. Burger M., Buck M., Schmidt W. [et al.]. Validation and Н.Т. Лубченко Application of the WABE Code: Investigations of Constitutive Laws and 2D Eects on Debris Coolability: Nuclear Engineering and Design. — nlubchenko@gmail.com 2006. — V. 236. — P. 2164–2188.

Московский физико-технический институт 3. Yakush S., Kudinov P., Dinh T.N. Multiscale Simulations of Self (государственный университет) organization Phenomena in the Formation and Coolability of Corium Институт проблем механики им. А.Ю. Ишлинского РАН Debris Bed // 13th International Topical Meeting on Nuclear Reactor Численное моделирование двухфазных Thermal Hydraulics, Kanazawa, Japan. — 2009. — № 13. — P. 1143.

течений в пористых средах с тепловыделением В технических приложениях возникает задача об охлаждении по ристой среды с внутренним тепловыделением, помещённой в объём воды. Примером такой задачи может быть долговременное удержа ние материала активной зоны при тяжёлых авариях на атомных элек тростанциях. Основным механизмом охлаждения является испарение воды, поэтому необходимо обеспечить условия, при которых не проис ходит осушение активной зоны, ведущее к резкому повышению тем пературы и повторному плавлению материала.

Секция вычислительных моделей молекулярной физики и физико-химической механики 175 176 52-я научная конференция МФТИ ФМБФ УДК 662.613 позволили установить эффективную энергию активации горения уг леводородов в нефтесодержащей породе.

П.В. Мареев1, В.М. Гремячкин2,1, В.А. Дудкин2, Литература В.Б. Рухин 1. Дудкин В.А., Рухин В.Б., Гремячкин В.М. [и др.]. Эксперимен trass@pochta.ru, grema@ipmnet.ru тальные исследования теплового воздействия на образцы керогена Московский физико-технический институт «баженовской свиты»: препринт 881. — М.: ИПМех РАН, 2008.

(государственный университет) Институт проблем механики им. А.Ю. Ишлинского РАН Исследование кинетики горения УДК 531/ нефтесодержащей породы Р.Ю. Момот в высокотемпературной печи ruslan.momot@gmail.com Московский физико-технический институт Необходимость разработки нефтяных месторождений со сложной (государственный университет) структурой залегания нефтяных пластов, а также увеличение эффек Институт проблем механики им.

А.Ю. Ишлинского РАН тивности использования разведанных месторождений ставит задачи повышения их нефтеотдачи. Кроме традиционных методов, зачастую Горение частиц алюминия не обеспечивающих желаемого повышения нефтеотдачи, разрабаты ваются тепловые методы, связанные с нагреванием нефти в пластах В теории и практике существует ряд задач, которые связаны с и понижением её вязкости. Одним из тепловых методов является ис исследованием механизма образования конденсированных продуктов пользование внутрипластового горения. Для реализации внутрипла сгорания. Один из примеров такого рода процессов — горение ме стового горения необходимо знать параметры горения нефти в поро таллических частиц алюминия с образованием конденсированных ча дах. Кроме того, многообразие физико-химических процессов, про стиц окислов этого металла. Реакция окислителя и алюминия на по исходящих при гетерогенном горении нефти, находящейся в твёрдой верхности частицы определяет основные закономерности горения ча породе при высоких температурах и давлениях, затрудняет теорети стицы алюминия. Для решения практических задач важно опреде ческий анализ процесса.

лить время воспламенения и сгорания частиц алюминия при разных Целью настоящей работы было получение экспериментальных условиях окружающей среды, а также определить дисперсность ча данных по кинетике горения нефти в твёрдой породе. Для этого в стиц образующихся конденсированных продуктов сгорания.

экспериментах исследовалось нестационарное воспламенение и горе Основная задача, которая должна быть решена, — уменьшение ние нефтесодержащей породы — керогена — в воздушной атмосфере процента накапливающейся на поверхности частицы алюминия окиси внутри высокотемпературной печи.

в процессе горения. В работе показано, что на данный момент её ко Эксперименты показали, что горение нефтесодержащей породы в личество составляет в среднем 20% от общей массы окиси алюминия, воздухе может быть разделено на четыре стадии: прогрев и воспла образовывающейся при сгорании частицы. В настоящей работе рас менение образцов породы, горение углеводородов, содержащихся в смотрен процесс сгорания частиц алюминия при предельном режиме породе, охлаждение образцов до температуры окружающей воздуш конденсации. Проведены расчёты для времени сгорания. Исследован ной атмосферы. Получена зависимость средней скорости сгорания спектр размеров образующихся частиц окиси. Приведены численные в нефтесодержащем образце от максимальной температуры процес оценки.

са. Измеренные по уменьшению массы скорости выгорания образцов Секция вычислительных моделей молекулярной физики и физико-химической механики 177 178 52-я научная конференция МФТИ ФМБФ Сверхновые II типа образуются в конце эволюции массивных Литература звезд, когда после исчерпания запасов водорода, гелия и более тяжё лых элементов образуется железное ядро, которое начинает коллап 1. Гремячкин В.М., Истратов А.Г. Горение частиц алюминия. — сировать. В конце коллапса образуется либо нейтронная звезда, либо М.: Наука, 1977. — 544 с.

черная дыра, в последнем случае взрыв не происходит. При образо 2. Гремячкин В.М., Истратов А.Г., Лейпунский О.И. Физиче вании нейтронной звезды происходит интенсивная нейтронизация ве ские процессы при горении и взрыве. — 1980. — С. 4–68.

щества и происходит «нейтринный всплеск». Считается, что именно энергия нейтрино ответственна за формирование взрывного процес са, однако в численных моделях, которые существуют на сегодняш ний день, энергии нейтринного всплеска не хватает для объяснения УДК 531/ взрыва. Также некоторые проблемы вызывает объяснение происхож А.С. Мороз дения элементов тяжелее железа. Принято считать, что элементы образуются двумя путями — в результате столкновения нейтронных mystex@ymail.com звезд и при взрыве сверхновых путём Р-процесса. Однако в числен Московский физико-технический институт ных моделях при точных расчётах элементы с массой выше 100 не (государственный университет) формируются, так как разлетающееся вещество остаётся очень плот Институт проблем механики им. А.Ю. Ишлинского РАН ным, а поток нейтронов быстро ослабевает.

В ряду проблем формирования и взрыва сверхновых звезд выделя Физическая механика сверхновых звезд: ются задачи физической и химической механики: — механизм образо строение и взрывы вания взрывного процесса, — турбулентное горение в массе звезды, — задачи перехода горения в детонацию, — динамика взрыва сверхно вой звезды, — образование бесстолкновительных ударных волн.

В работе представлена принятая в настоящее время в астрофизике Дана постановка некоторых задач физической газовой динамики классификация сверхновых звезд. Сверхновые звезды принято клас в связи с изучением проблемы сверхновых звезд.

сифицировать по наличию линий водорода серии Бальмера в спектре этих звёзд. Полная классификация дана в [1].

Литература Принято считать, что сверхновые типа I образуются в системах 1. Бакулин П.И., Кононович Э.В., Мороз В.И. Курс общей астро двойных звёзд, одна или обе из которых — белый карлик, с ядром, со стоящим преимущественно из углерода и кислорода (CO-ядро). В си- номии. — М.: Наука, 1977. — 544 с.

2. Пресс У., Торн К. Гравитационно-волновая астрономия // Успе стемах из белого карлика и другой звезды карлик перетягивает на себя внешние слои соседней звезды и таким образом наращивает мас- хи физических наук. — 1973. — Т. 110, вып. 1. — С. 570–603.

су. В системах же из 2-х белых карликов наступает момент, когда один белый карлик падает на другого. Это происходит из-за того, что двойная система непрерывно излучает гравитационные волны [2] и наступает момент исчерпания энергии системы, в результате чего белые карлики сливаются.

Сверхновые первого типа происходят во всех типах галактик, не было выявлено никаких предпочтительных галактик, в то время как сверхновые II типа — обычно массивные голубые гиганты, распола гающиеся в рукавах спиральных галактик.

Секция вычислительных моделей молекулярной физики и физико-химической механики 179 180 52-я научная конференция МФТИ ФМБФ УДК 533.95 представлялись в форме удобной для итерационного численного ре шения, следуя процедуре, описанной в [5].

А.С. Петрусёв Преобразованные уравнения неразрывности для заряженных ча стиц решались совместно по полуявной многосеточной схеме. В каж petrusev@ipmnet.ru дом узле пространственной сетки члены, не содержащие простран Институт проблем механики им. А.Ю. Ишлинского РАН ственных производных, отвечающие за процессы ионизации, реком Московский физико-технический институт бинации и поляризации, учитывались неявно, а соответствующие си (государственный университет) стемы уравнений решались методом Гаусса. Члены, содержащие про Численная модель трёхмерного химически странственные производные, учитывались явно, аналогично обычно му многосеточному методу. Превосходство дрейфовых членов над активного тлеющего разряда в азоте диффузионными для заряженных частиц приводит к необходимости использования направленных разностей, из-за чего алгоритм имеет Работа посвящена численному моделированию тлеющего разряда первый порядок пространственной аппроксимации. Решение осталь постоянного тока между двумя плоскопараллельными электродами. ных уравнений особенностей не имело.

Процесс описывается системой уравнений неразрывности электронов При численном моделировании использовались следующие зна чения параметров: давление P = 5 Торр, ЭДС источника питания ne, ионов ni, нейтралов, уравнением Пуассона для электростатическо 2 кВ, балластное сопротивление R0 = 300 кОм, коэффициент вторич го поля и уравнением энергобаланса с соответствующими краевыми ной эмиссии катода = 0,1, размеры расчётной области Hc = 2 см, условиями [1, 2]. Для вычисления констант скоростей колебательных dc = 2,5 см. В качестве начального приближения для массовых до реакций использованы данные [3, 4]. Выражения для электронной и ионной подвижностей, плотностей потоков, теплопроводности газа, лей, электронной и ионной концентраций использовались однородные распределения со значениями ne = ni = 2 · 1011 см3, YN2 = 1, все коэффициентов ионизации и рекомбинации аналогичны использован ным в [1, 2]. остальные доли Yk полагались равными нулю. Начальное распреде Применённая система уравнений сложна для численного реше- ление электрического потенциала линейное. Алгоритм тестировался на сетке N x = 256 и N x = N y = 128. Сходимость контролировалась ния. Как отмечено в [1], одна из причин этих трудностей состоит в сильном различии характерных времён процессов в тлеющем раз- по изменениям вычисляемых полей (,ne,ni,T,Yk ) на глобальной ите ряде. Вторая причина состоит в большом числе учитываемых хими- рации.

ческих компонентов. По этим причинам важную роль имеет вычис- Наличие химических источников в уравнениях неразрывности лительная эффективность алгоритма. В данной работе для решения ограничивает возможное укрупнение пространственного шага сетки использовался многосеточный метод. Для преодоления первого огра- в многосеточном методе. Существует предельный шаг сетки, превы ничения связанные уравнения неразрывности для заряженных ком- шение которого ведёт к неустойчивости метода. По этой причине ал понентов решались совместно. Следуя в основном процедуре преобра- горитм использовал только три сеточных уровня, самый крупный соответствовал сетке 64 32 32 узлов. Это вызывало существенное зования уравнений, описанной в [2], конечно-разностные уравнения представляются в полуявной линеаризованной форме приращений. снижение скорости сходимости по сравнению с классическим много Путём подстановки в первое и второе уравнения четвёртого удаёт- сеточным методом для уравнения Пуассона. Тем не менее сходимость ся ослабить численную зависимость потоков заряженных частиц и оказалась сравнительно быстрой, стационарное решение достигалось за (1 3) · 103 итераций, что близко к скорости сходимости алгорит частоты ионизации от напряжённости электрического поля, что да ёт возможность решения уравнения Пуассона отдельно от уравнений ма [6].

неразрывности заряженных частиц. Уравнения неразрывности для Предлагаемая численная модель позволяет предсказать парамет нейтральных частиц совместно с уравнениями Стефана–Максвелла ры нормального тлеющего разряда и распределение молекул азота по ФМБФ 52-я научная конференция МФТИ 181 182 52-я научная конференция МФТИ ФМБФ Список представленных организаций колебательным уровням. Важным преимуществом алгоритма являет ся его применимость для моделирования разрядов сложной формы со сложной конфигурацией электродов. Модель может использоваться National Institute of Environmental Health Sciences для изучения различных процессов в тлеющих разрядах постоянного тока. Амурский государственный университет Литература Институт биоколлоидной химии им. Ф.Д. Овчаренка НАНУ 1. Surzhikov S.T., Shang J.S. Two-component plasma model for two- Институт биохимической физики им. Н.М. Эмануэля РАН dimensional glow discharge in magnetic eld // Journal of Computational Институт органической и физической химии им. А.Е. Арбузова Physics. — 2004. — V. 199. — P. 437.

Казанского научного центра РАН 2. Petrusev A.S., Surzhikov S.T., Shang J.S. Chemical Processes in Air Glow Discharge for Aerospace Applications // AIAA-2006-1460. — Институт прикладной математики им. М.В. Келдыша РАН 2006.

Институт проблем механики им. А.Ю. Ишлинского РАН 3. Schulz G.J. Principles of Laser Plasma. chap. II. Excitation of Molecules Vibration States by Electron Impact at Low Energies. — New Институт проблем химической физики РАН York: Jonn Wily & Sons Inc., 1976.

Институт спектроскопии РАН 4. Русанов В.Д., Фридман А.А. Физика химически активной плаз мы. — М.: Наука, 1984. Институт теплофизики экстремальных состояний 5. Лапин Ю.В., Стрелец М.Х. Внутренние течения газовых сме- Объединённого института высоких температур РАН сей. — М.: Наука, 1989.

Институт физико-химической биологии им. А.Н. Белозерского МГУ 6. Петрусёв А.С., Суржиков С.Т. Эффективный алгоритм для моделирования многомерного тлеющего разряда // Физика плаз- Институт физической химии и электрохимии мы. — 2008. — Т. 34, № 3. — С. 269–274. им. А.Н. Фрумкина РАН Институт фундаментальных проблем биологии РАН Институт химической физики им. Н.Н. Семёнова РАН Институт энергетических проблем химической физики РАН Казанский государственный технологический университет Кубанский государственный университет Международный научный и клинический центр «Интермедбиофизхим»

Московский государственный университет им. М.В. Ломоносова Московский инженерно-физический институт (Национальный исследовательский ядерный университет) Московский физико-технический институт (государственный университет) ФМБФ 52-я научная конференция МФТИ 183 184 52-я научная конференция МФТИ ФМБФ Именной указатель Научно-исследовательский институт полупроводниковых приборов Национальный авиационный университет Новгородский государственный университет им. Ярослава Мудрого А Г Ермаков М.К. Объединённый институт высоких температур РАН Ефимов А.С. Алейников П.Б. 4 Гавриков А.В. ООО «Кинтех Лаб»

Гилажев А.И. Алфимов М.В. Ж ООО «Ростхим» Голобородько А.А.

Андреев Г.В. 108 Железнякова А.Л.

Андриенко Д.А. ООО «Челябжилсервис»

Головастов С.В. Анохин Е.М. 125, Оренбургский государственный университет Жиляев П.А. 53, Голощук В.С. Гончарук А.И. Российский научный центр «Курчатовский институт»

З Б Горшков А.В. Технологический институт сверхтвёрдых и новых углеродных Горшков М.В. материалов Забелин А.А. Базилевский М.В.

Гостев Ф.Е. 92, 105, Залесский А.Д. Центр фотохимии РАН Зуев М.Б. Барышев М.Г. Гремячкин В.М. Челябинский государственный университет Богданова М.В. 8 Грушникова Е.Ю.

И Босяк Ю.В. 157 Булах А.М. 6 Гулин А.А. 92 Иванов А.В. Бурчик И.В. 157 Иванов А.Р. Д Иванов К.В. В Ивановский Г.Е. Данильченко Н.А.

Измоденова С.В. Валуев И.А. 8 Ионов Д.С. Дебердеев Т.Р. Вальба О.В. Дикалюк А.С. Васильев А.А. К Добровольский Ю.А.

Васильев Н.С. Васильева Е.В. 44 Казакова М.В. Драненко О.О. Вервикишко П.С. 64 Карабут Т.А. Дудкин В.А. 175 Кислов Д.А. Виткина Д.Е. Книжник А.А. Власкин М.С. Е Князев Д.В. Волков В.И. 134, 142 Ковалева Е.С. Евреинов В.В. Володин В.В. 71 Коваленко В.А. Емельянова С.В. Воронина Л.В. 17 Кожинов А.Н. Еремина В.В. 157, Вострикова Е.А. 6 Колпаков В.Г. ФМБФ 52-я научная конференция МФТИ 185 186 52-я научная конференция МФТИ ФМБФ Р Ф Конистяпина И.В. 8 Маринин А.А. 139 Чибисов А.К. 34 Шнер В.Ф. Коновалов С.В. 4 Шувалов В.А. 92, Медведева С.Ю. Рукин П.С. 40 Фельдман Т.Б. Ш Костюкевич Ю.И. Мозговая М.Н. Рухин В.Б. Шульга Ю.М. 125, 97 Молчанов С.П. Х Шейндлин М.А. 64 Котов Д.В. 170 Момот Р.Ю. С Шелаев И.В. 92, Кошкин А.В. 20 Хатмуллина К.Г.

Мороз А.С. Э 105, Кузьмин С.Г. 132 Сажников В.А. 20, Шестаков С.Л. Кучеренко М.Г. 25, Н Эльман А.Р. Школьников Е.И.

Ч 166 Саитов И.М. Кучуркин А.А. 10 Надточенко В.А. 92, Я Саркисов О.М. 92, Чернышов Н.А. 41 Шкуропатов А.Я.

105, 119, 121 94, 105, 119, Черняк А.В. Л 121 Янилкин А.В. Низова Г.В. 119 Сафонов А.А. Норман Г.Э. 75 Семенов А.Ю. 92, Ланкин А.В. 119, Лебедев А.В. О Сенченко В.Н. Лебедев-Степанов П.В.

Сергеев О.В. 28 Одиноков А.В. Смирнов Г.С. Лебедева И.В. Островский М.А.

Смирнова Т.А. Лебовка Н.И. 38 Смитиенко О.А. Ленкевич Д.А. 71, Стариков С.В. П Стегайлов В.В. 59, Лесневский К.Э. 75, Лившиц В.А. 17 Павленко О.Ю. Лозовик Ю.Е. 8 Павлов А.А. 134, Т Лубченко Н.Т. Лукашев Е.Н. 119 Перепухов А.М. 132, Тамбовцев В.И. Тарасова И.А. М Перлова Т.Ю. Тепляков А.В. Петров О.Ф. Маврин Б.Н. 115 Тимирханов Р.А. Петрусёв А.С. Максименко Ю.Б. Тимофеев А.В. Петухова Г.А. Писарев В.В. Максимычев А.В. У Писарев Р.В. 132, Укше А.Е. Мамедов М. 119 Писарева А.В. Улитин Н.В. Мамедов М.Д. 92, Потапкин Б.В. Уляхина Д.А. 121 Придатченко М.Л.

Мареев П.В. 175 Усачев М.А. ФМБФ 52-я научная конференция МФТИ 187 188 52-я научная конференция МФТИ ФМБФ Содержание Измоденова С.В., Кучеренко М.Г. Кинетика бимолекулярных фотореакций в приповерхностном слое наночастиц с адсорбированными макроцепями....... Секция физики и химии плазмы................. 4 Карабут Т.А., Лебедев-Степанов П.В. Автоколебательные процессы в испаряющемся мениске коллоидного Алейников П.Б., Коновалов С.В. Моделирование раствора: модельные представления........................ нагрева/генерации тока и диагностического пучка Коваленко В.А., Ионов Д.С., Сажников В.А. Сенсор нейтралов в реакторе ITER.................................. на основе фотоиндуцированного переноса электрона Булах А.М., Вострикова Е.А. Нелинейные процессы для детектирования галогенпроизводных в двумерной плазме в полевом транзисторе................. углеводородов............................................... Конистяпина И.В., Богданова М.В., Лозовик Ю.Е., Ковалева Е.С., Кожинов А.Н., Чибисов А.К.

Валуев И.А. Исследование влияния эффекта Исследование анизотропии поляризуемости многократного рассеяния на поглощение света нанокристаллов J-агрегатов цианинового красителя, в наноструктурированных солнечных элементах............ получаемых в результате их самосборки................... Кучуркин А.А., Тепляков А.В., Тамбовцев В.И.

Павленко О.Ю., Гончарук А.И., Лебовка Н.И.

Сверхвысокочастотная диагностика газоразрядной Структурообразование в композите многослойные плазмы...................................................... углеродные нанотрубки / вазелиновое масло............... Лебедев А.В. Редуцирование механизма Рукин П.С., Сафонов А.А. Расчёт комплексов плазмено-инициированного горения метана................ дифениламиноакриндина с рядом малых молекул......... Лебедева И.В., Книжник А.А., Потапкин Б.В.

Чернышов Н.А., Молчанов С.П. Управление архитектурой Моделирование каталитического роста углеродных ансамблей микро- и наночастиц, получаемых наноструктур в процессах термического методом самосборки из испаряющейся капли и плазменно-стимулированного химического коллоидного раствора...................................... осаждения.................................................. Секция физики высокотемпературных Секция физики супрамолекулярных систем.... процессов................................... Воронина Л.В., Лившиц В.А. Изучение методом Васильева Е.В., Тимирханов Р.А., Гавриков А.В., флуоресценции комплексообразования летучих Петров О.Ф. Определение условий формирования органических соединений с циклодекстринами, мультислоистой пылевой структуры иммобилизованными на микросферах двуокиси в высокочастотном разряде................................. кремния..................................................... Виткина Д.Е., Школьников Е.И., Петухова Г.А.

Грушникова Е.Ю., Кошкин А.В., Сажников В.А., Особенности нанопористой структуры Алфимов М.В. Изучение свойств сенсорных слоев, активированных углей на основе фурфурола созданных на основе полимерных наноструктур........... в зависимости от адсорбата................................. Емельянова С.В., Одиноков А.В., Базилевский М.В.

Власкин М.С. Генераторы пароводородной смеси на основе Влияние среды на спектральные свойства красителя гидротермального окисления Нильский Красный в комплексе включения энергоаккумулирующих веществ........................... с -циклодекстрином....................................... ФМБФ 52-я научная конференция МФТИ 189 190 52-я научная конференция МФТИ ФМБФ Жиляев П.А. Влияние пластической деформации Янилкин А.В., Жиляев П.А. Дефекты кристаллической на разрушение монокристалла алюминия решётки керамики Al2 O3.

при ударно-волновом нагружении.......................... 53 Молекулярно-динамическое моделирование................ Иванов А.В. Параллельная реализация метода SPH.............. Секция химической физики..................... Ивановский Г.Е., Стегайлов В.В. Исследование прочностных и пластических свойств Гулин А.А., Шелаев И.В., Гостев Ф.Е., Саркисов О.М., монокристаллического железа.............................. 59 Надточенко В.А., Мамедов М.Д., Семенов А.Ю., Казакова М.В. Пирометрический зонд эндоскопического Шувалов В.А. Влияние амплитудной и фазовой типа......................................................... 61 модуляции на разделение зарядов в реакционном Князев Д.В., Вервикишко П.С., Шейндлин М.А., центре фотосистемы I...................................... Сенченко В.Н. Исследование фазовой диаграммы Залесский А.Д., Данильченко Н.А., Максименко Ю.Б., многокомпонентных систем на установке с лазерным Саркисов О.М. Голографический фемтосекундный нагревом секундной длительности.......................... 64 лазерный манипулятор..................................... Ланкин А.В. Атомистическое моделирование Костюкевич Ю.И. Динамика электронно-колебательных взаимодействия электролитов с графитовыми волновых пакетов, индуцированная наноструктурами в перспективных фемтосекундными лазерными импульсами................. суперконденсаторах......................................... 67 Медведева С.Ю. Получение оптически активных структур Ленкевич Д.А., Володин В.В., Головастов С.В. на основе гидроокиси алюминия в водном растворе....... Экспериментальное исследование диффузионного Мозговая М.Н., Смитиенко О.А., Шелаев И.В., самовоспламенения водорода при истечении в канал, Гостев Ф.Е., Фельдман Т.Б., Надточенко В.А., заполненный воздухом...................................... 71 Саркисов О.М., Островский М.А. Когерентное Ленкевич Д.А., Иванов К.В. Разработка инновационных управление фотоизомеризацией ретиналя газодинамических методов безыгольных инъекций......... 73 в родопсине с помощью двух фемтосекундных Писарев В.В., Норман Г.Э., Стегайлов В.В. Прямое импульсов.................................................. молекулярно-динамическое моделирование Перлова Т.Ю., Тарасова И.А., Придатченко М.Л., разрушения жидкости при высокоскоростном Голобородько А.А., Евреинов В.В., Горшков А.В., растяжении................................................. 75 Иванов А.Р., Горшков М.В. Калибровка Саитов И.М. Исследование флуктуаций давления феноменологических параметров модели в неидеальной плазме....................................... 78 критической жидкостной хроматографии Сергеев О.В. Электрон-фононная релаксация в металлах биомакромолекул.......................................... при неравновесном возбуждении электронной Писарев Р.В., Добровольский Ю.А., Укше А.Е., подсистемы................................................. 81 Писарева А.В. Протонпроводящие гель-электролиты Стариков С.В. Разработка потенциалов межатомного на основе ароматических сульфоновых кислот взаимодействия для атомистического и поливинилового спирта.................................. моделирования: расчёты из первых принципов............. 84 Смирнова Т.А., Маврин Б.Н. Первопринципные Тимофеев А.В. Кинетическая энергия пылевых частиц исследования структуры и динамики решётки в газоразрядной плазме..................................... 86 алмаза, содержащего димеры атомов бора................ ФМБФ 52-я научная конференция МФТИ 191 192 52-я научная конференция МФТИ ФМБФ Усачев М.А., Надточенко В.А., Низова Г.В., Хатмуллина К.Г., Маринин А.А. Исследование структуры Саркисов О.М., Лукашев Е.Н., Мамедов М., и ионной проводимости полимерных электролитов Семенов А.Ю. Иммобилизация пигмент-белковых на основе данных ЯМР и импедансной комплексов фотосистемы I в мезопористые плёнки спектроскопии............................................. TiO2....................................................... 119 Черняк А.В. Исследование подвижности протонов Шелаев И.В., Гостев Ф.Е., Надточенко В.А., в системе CsHSO4 –CsH2 P O4 методами ЯМР Шкуропатов А.Я., Забелин А.А., Мамедов М.Д., и импедансной спектроскопии............................. Семенов А.Ю., Саркисов О.М., Шувалов В.А. Шестаков С.Л., Павлов А.А., Максимычев А.В., Процесс разделения зарядов в реакционном центре Волков В.И. Исследование гидратации функциональных групп CO и SO фотосистемы II на фемтосекундной шкале времен........ 121 2 в перфторированных катионообменных мембранах Секция молекулярной физики................. 123 методами ядерного магнитного резонанса................. Шульга Ю.М. Получение и исследование фуллерита C60, Барышев М.Г., Васильев Н.С. Изменение поглощения воды интеркалированного малыми молекулами................. под воздействием низкочастотного поля................... Вальба О.В., Анохин Е.М., Шульга Ю.М. Изучение Секция вычислительных моделей свойств фуллерита, интеркалированного кислородом молекулярной физики методом ядерного магнитного резонанса.................. и физико-химической механики........... Васильев А.А. Газовые сенсоры на основе МЭМС-платформ.......................................... 127 Андреев Г.В. Численное моделирование динамики термика Дебердеев Т.Р., Улитин Н.В., Зуев М.Б. Формирование в замкнутом пространстве с использованием метода модельных эпоксиаминных сеток с минимальным динамических переменных................................. количеством топологических дефектов.................... 128 Андриенко Д.А. Решение уравнения переноса излучения Максимычев А.В., Анохин Е.М., Перепухов А.М., вариантом центрированного в объёме метода Шнер В.Ф., Эльман А.Р., Кузьмин С.Г. Применение конечного объёма, основанного методов ЯМР и масс-спектрального анализа на центрально-разностной аппроксимации................ к исследованиям 13 C-меченых препаратов Гилажев А.И. Обзор некоторых МГД-процессов для диагностики гастроэнтерологических в магнитосфере Солнца.................................... и онкологических заболеваний 1........................... 132 Голощук В.С. Особенности расчёта статистических сумм Павлов А.А., Волков В.И. Новые перспективные для двухатомных молекул в широком диапазоне ионообменные мембраны на основе ароматических температур в равновесных условиях....................... сульфосодержащих полиамидов. Взаимосвязь Дикалюк А.С. О результатах моделирования пылевой структуры и ионной и молекулярной подвижности компоненты методами молекулярной динамики по данным ЯМР........................................... 134 в тлеющем разряде........................................ Перепухов А.М. Алгоритм обратного преобразования Драненко О.О. Применение метода молекулярной Лапласа для обработки сложных релаксационных динамики к решению задач структуры и динамики зависимостей............................................... 136 вещества................................................... Смирнов Г.С., Стегайлов В.В. Молекулярно-динамическое Ефимов А.С. Горение пористых частиц углерода в воздухе..... моделирование гидрата метана............................ ФМБФ 52-я научная конференция МФТИ Еремина В.В., Босяк Ю.В., Бурчик И.В. Расчёт моментов инерции закреплённых молекул воды на базе кибернетической модели её электронной ТРУДЫ конфигурации............................................. 52-й НАУЧНОЙ КОНФЕРЕНЦИИ МФТИ Еремина В.В., Уляхина Д.А. Имитационное моделирование молекулярных ансамблей воды............ Ермаков М.К. О возможностях матричных методов в приложении к задачам физической аэромеханики....... Современные проблемы Железнякова А.Л. Численное моделирование фундаментальных и прикладных наук гиперзвукового обтекания модели летательного аппарата Х-43.............................................. Кислов Д.А., Кучеренко М.Г. Кинетика бимолекулярных Часть IV реакций молекулярных ионов в поле Молекулярная и биологическая физика поляризующихся поверхностей и наночастиц.............. Колпаков В.Г. Обзор программы создания гиперзвукового летательного аппарата X33................................ Том Котов Д.В. Расчёт вязкого течения химически реагирующей смеси в ГПВРД на неструктурированной сетке............................. Лесневский К.Э. Численное исследование горения Составитель: И.Н. Грознов, В.А. Яворский водорода на основе различных кинетических схем........ Лубченко Н.Т. Численное моделирование двухфазных Редакторы:

течений в пористых средах с тепловыделением........... В.А. Дружинина, И.А. Волкова, О.П. Котова, Л.В. Себова Мареев П.В., Гремячкин В.М., Дудкин В.А., Рухин В.Б. Компьтерная вёрстка: А.В. Чудновский Исследование кинетики горения нефтесодержащей Художники: В.Ю. Арзамасов, В.И. Голубев породы в высокотемпературной печи...................... 175 Издательская группа:

Момот Р.Ю. Горение частиц алюминия......................... 176 Э.Г. Кюн, Е.А. Аникушкина, Г.М. Голубева, И.Н. Самохвалова Мороз А.С. Физическая механика сверхновых звезд:

Подписано в печать 20.10.2009. Формат 60 84 1 /16.

строение и взрывы......................................... Петрусёв А.С. Численная модель трёхмерного химически Бумага офсетная. Печать офсетная.

активного тлеющего разряда в азоте...................... 179 Усл. печ. л. 12,1. Уч.-изд. л. 11,8. Тираж 100 экз. Заказ № ГОУ ВПО «Московский физико-технический институт Список представленных организаций............................ 182 (государственный университет)»

Именной указатель............................................... Издательский центр оперативной полиграфии 141700, Московская обл., г. Долгопрудный, Институтский пер., д.

Pages:     | 1 |   ...   | 2 | 3 ||
 



 
© 2013 www.libed.ru - «Бесплатная библиотека научно-практических конференций»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.