авторефераты диссертаций БЕСПЛАТНАЯ БИБЛИОТЕКА РОССИИ

КОНФЕРЕНЦИИ, КНИГИ, ПОСОБИЯ, НАУЧНЫЕ ИЗДАНИЯ

<< ГЛАВНАЯ
АГРОИНЖЕНЕРИЯ
АСТРОНОМИЯ
БЕЗОПАСНОСТЬ
БИОЛОГИЯ
ЗЕМЛЯ
ИНФОРМАТИКА
ИСКУССТВОВЕДЕНИЕ
ИСТОРИЯ
КУЛЬТУРОЛОГИЯ
МАШИНОСТРОЕНИЕ
МЕДИЦИНА
МЕТАЛЛУРГИЯ
МЕХАНИКА
ПЕДАГОГИКА
ПОЛИТИКА
ПРИБОРОСТРОЕНИЕ
ПРОДОВОЛЬСТВИЕ
ПСИХОЛОГИЯ
РАДИОТЕХНИКА
СЕЛЬСКОЕ ХОЗЯЙСТВО
СОЦИОЛОГИЯ
СТРОИТЕЛЬСТВО
ТЕХНИЧЕСКИЕ НАУКИ
ТРАНСПОРТ
ФАРМАЦЕВТИКА
ФИЗИКА
ФИЗИОЛОГИЯ
ФИЛОЛОГИЯ
ФИЛОСОФИЯ
ХИМИЯ
ЭКОНОМИКА
ЭЛЕКТРОТЕХНИКА
ЭНЕРГЕТИКА
ЮРИСПРУДЕНЦИЯ
ЯЗЫКОЗНАНИЕ
РАЗНОЕ
КОНТАКТЫ

Pages:     | 1 |   ...   | 3 | 4 ||

«Министерство образования и науки Украины Донбасская национальная академия строительства и архитектуры Академия строительства Украины Институт проблем материаловедения ...»

-- [ Страница 5 ] --

ТЕПЛОВЫЕ ЭФФЕКТЫ ОБРАЗОВАНИЯ СПЛАВА La0.16Ni0.54Al0.3, ПОЛУЧЕННЫЕ МЕТОДОМ ДТА Романова Л.А., Левченко П.П., Кудин В.Г.,. Суботенко П. Н., Судавцова В.С.

Институт проблем материаловедения НАН Украины ул. Кржижановского, 3, г.Киев, 03680, Украина, dir@ipms.kiev.ua Физико-химические характеристики расплавов, которые принимают участие в различных технологических процессах, являются научной основой создания новых материалов с заданными свойствами, в том числе аморфных, квазикристаллических.

Алюминиевые сплавы широко применяются в промышленности преимущественно как легкие конструкционные материалы. Они характеризуются высокой электро- и теплопроводностью, высокой износостойкостью, низкой плотностью и способностью сохранять физические и механические свойства при нагревании.

Нами методом ДТА изучены теплоты растворения компонентов в механических смесях систем La-Al и La-Ni-Al. Исследования проводили в атмосфере гелия высокой чистоты при скорости нагрева 200/мин. В качестве эталона выбран вольфрам;

температуру фиксировали с помощью W/WRe(20) термопары.

Используя экспериментально полученные ДТА-кривые (рисунок) рассчитаны соответствующие тепловые эффекты нагревания/охлаждения (таблица) по уравнению K dt, где H – тепловой эффект процесса, К – константа ДТА, dt - площадь ni пика, образованного при отклонении термической кривой. Значения К определяли по Hпл.(Al).

Рисунок. Термические кривые взаимодействия D °C D °C t, t, компонентов в - системах La-Al -4 (а) и La-Ni нагрів - - -8 600 800 1000 1200 1400 1600 Al(б) б 600 700 800 900 1000 1100 1200 1300 1400 t, °C а t, °C № пояснения H, S nj кДж/моль плавление H=-21, S1 171,2425+35,86 0. лантана+образование La3Al S2 14,41 0.0098282 -1, S3 23,53 0.0098282 3, кристализация LaAl S4 136,2665 0.0094509 -18, 54.766+136,2665+ плавление LaAl2 +плавление S0 0.0098282+ K=0. H= 21, 147,49 Ni + 0,0114159= взаимодействие с 0, образованием тройного соединения плавлення потрійної сполуки H=3. S1 58.034 0.0094509+ 0, Сравнение этих результатов с данными калориметрии удовлетворительное.

КОМПЬЮТЕРНАЯ МОДЕЛЬ ПРОГНОЗИРОВАНИЯ ХАРАКТЕРИСТИК СТРУКТУРЫ ЛИТОГО МЕТАЛЛА Троцан А. И., Каверинский В. В., Бродецкий И. Л.

Институт проблем материаловедения НАНУ, Украина, Киев, hisie@ukr.net Разработана компьютерная модель для расчта кристаллизации отливок простой формы в условиях гомогенного, гетерогенного и смешанного зародышеобразования, позволяющая определить время кристаллизации и остывания металла, рассчитать изменение температурных полей отливки и формы в процессе охлаждения, предсказать распределение характеристик структуры по сечению отливки, в том числе оценить частотное распределение кристаллитов по размерам в локальных участках металла.




В основе модели лежат: уравнение теплопроводности, расчт конвективного теплообмена на поверхности формы, расчт зарождения и роста кристаллов, из которого, в свою очередь, определяется количество теплоты кристаллизации за единицу времени и локализация источников е выделения. При помощи разработанной модели осуществлн расчт кристаллизации цилиндрических алюминиевых отливок (d=27 мм, h=50 мм). Полученные результаты расчта структуры (рис.1а) согласуются с данными экспериментальных исследований. Экспериментальные частотные распределения кристаллитов по размерам в целом по характеру близки к теоретическим, в частности, можно отметить предсказание асимметричности распределения – смещения максимума в сторону более мелких кристаллов и наличие «хвоста» в сторону крупных (рис.1б). Вид теоретически рассчитанных термограмм также близок к экспериментальным: прослеживаются участки переохлаждения, взрывной кристаллизации и площадки;

в модифицированных отливках переохлаждение меньше, а температура площадки ближе к равновесной температуре плавления.

Размер зерна, мкм Частота, % 0 5 10 15 20 Расстояние, мм 90 110 130 150 Размер зерна, мкм Немодифицированный металл Модифицированный металл Теоретические результаты Экспериментальные данные а) б) Рис. 1 – Результаты расчта структуры отливок: а) изменение среднего размера зерна по сечению;

б) сопоставление теоретических и экспериментальных результатов по определению частотного распределения зерн по размерам (12 ± 1,5 мм от края) Анализ результатов проведенных нами расчтов позволяет сказать, что ввод в расплав гетерогенных центров кристаллизации не всегда приводит к измельчению структуры и в ряде случаев может оказать и обратное воздействие, обусловленное полным или частичным подавлением зарождения и роста гомогенных кристаллитов.

Для заметного измельчения структуры при вводе инокуляторов, концентрация создаваемых ими центров кристаллизации должна значительно превышать число зародышей, образующихся в тех же условиях при гомогенной кристаллизации без ввода модификатора. На основании расчтов установлено, что для алюминиевых отливок для достижения эффекта измельчения структуры требуется создание порядка 1010 гетерогенных центров кристаллизации на 1 кг металла, что обеспечивается при расходе нерастворимого инокулятора ~ 0,10 % и размере вводимых частиц 3 - 5 мкм.

СТРУКТУРНО – ХИМИЧЕСКИЕ АСПЕКТЫ ТЕОРИИ МЕТАЛЛУРГИЧЕСКИХ ПРОЦЕССОВ Троцан А.И., Белов Б.Ф., Бродецкий И.Л.

Институт проблем материаловедения НАНУ, Украина, г.Киев, ipmm@mail.ru Классическая теория металлургических процессов (ТМП), основанная на химической термодинамике и кинетике равновесных систем, не позволяет достаточно точно выполнить физико-химический анализ формирования плавильных и ковшевих шлаков, а также неметаллических включений при рафинировании железоуглеродистых расплавов и, следовательно, прогнозировать и оптимизировать эффективность технологий печной и ковшевой обработки стали. Ограниченные возможности ТМП обусловлены законами термодинамики для закрытых систем, которые не учитывают обмена энергией и веществом с окружающей средой, тогда как металлургические процессы реализуются в открытых необратимых системах, когда константы равновесия становятся условными величинами. Кроме того, ТМП не рассматривает структурные и химические аспекты образования и существование металлургических фаз, которые в значительной степени определяют механизм рафинирования и уровень качества стали.





На основе результатов исследований процессов рафинирования металлургических расплавов с учетом анализа их структурно - химического состояния по моделям ассоциированных растворов и квазиполикристаллической жидкости предлагается феноменологическая теория строения металлургических фаз в жидком и твердом состояниях, основанная на модели гармонических структур (теория МГС фаз). Теория МГС - фаз включает: теорию химической связи на базе радиально орбитальной модели электронного строения атомов;

новый графо - аналитический метод построения полигональных диаграмм состояния во всем интервале концентраций твердых и жидких исходных компонентов;

анализ структурно - химического состояния твердых и жидких исходных компонентов и промежуточных фаз;

анализ наноструктурных ионно - молекулярных комплексов металлургических фаз;

стохастический анализ металлургических систем с помощью последовательного ряда структурно - химических реакций и уравнений материального баланса технологического процесса. Теория МГС - фаз, как современная концепция материаловедения металлов и шлаков, является дальнейшим развитием классической ТМП на базе научных представлений о плотных структурных упаковках атомов конденсированных фаз, координации и генетической наследственности наноструктурных ионно-молекулярных комплексов, которые определяют состав и физико - химические свойства компонентов металлургических расплавов.

Применение теории МГС - фаз в металлургии дает возможность определять последовательность реализации структурно-химических реакций, что позволяет оптимизировать технологические параметры сталеплавильного процесса - расходные коэффициенты шихтовых и присадочных материалов, состав и количество шлаковых включений в жидком металле и, как следствие, повысить степень рафинирования. На основе изложенных разработок предложены и защищены патентами способ производства конвертерной стали [1] и ряд составов присадочных материалов и лигатур, в частности [2].

1. Пат. 55088 Україна МПК C21C 5/28. Спосіб виробництва конверторної сталі / [Троцан А.І., Бєлов Б.Ф., Буга І.Д. та ін.].- № u201004725;

опубл. 21.04.10, Бюл. № 23.

2. Пат. 56230 Україна МПК C21C 7/04. Компакт-матеріал для обробки металургійних розплавів / [Бєлов Б.Ф.,Троцан А.І., Буга І.Д. та ін.].- № u201006590;

опубл. 10.01.11, Бюл. №1.

АНАЛИЗ КРИВЫХ НАГРЕВАНИЯ И ОХЛАЖДЕНИЯ ГАЛЛИЯ Фролова С.А., 2Канищев Р.А., 2Фролова О.М.

Донбасская национальная академия строительства и архитектуры, г. Макеевка, Украина Технический университет, г. Кошице, Словакия E-mail: primew65@mail.ru В данной работе методом циклического термического анализа исследовано влияние перегрева T расплава галлия относительно температуры плавления TL ( T T TL, T TL ) на степень предкристаллизационного переохлаждения TL ( TL =TL - Tmin,, где Tmin – минимальная температура в области переохлаждения).

Образцы галлия термографировали в одинаковых условиях. Галлий марки ОСЧ массой 0,5г помещали в алундовый тигель. Тигель размещали в печь, которая в свою очередь располагалась в морозильной камере ВЕКО с температурой 249К. На каждом образце записывали до 50 термоциклов различных экспериментов нагревания и охлаждения в непрерывном режиме. Образцы нагревали и охлаждали в пределах температур от 253 К до 353 К. Температуру измеряли ХА-термопарой и записывали с помощью потенциометра КСП-4 со шкалой на 5 мВ. Скорость охлаждения была постоянной 3,0 4,0 К/мин. Погрешность измерения составляла 0,5оС.

Анализ термограмм нагревания и охлаждения галлия позволил установить непрерывный рост переохлаждения TL в зависимости от предварительного перегрева T расплава. Максимальное переохлаждение (~34 градуса) достигалось после перегревов 20 и более градусов. При дальнейших перегревах T величина TL не менялась и оставалась постоянной (~34 градуса). Полученные переохлаждения были яч использованы для расчета критических размеров зародышей rK и работы AК их образования при расчете на одну элементарную ячейку при TL = 5, 14, 34 градуса.

rk 2 LS TL / S H LS TL, яч B /( TL ) 2 N яч, Ak где B 16 LS TL2 / 3 S H LS, LS -межфазная поверхностная энергия, S -плотность, 3 2 H LS - энтальпия плавления, Nяч - число элементарных ячеек в зародыше критического размера.

По этим формулам были T +, К яч рассчитаны значения rK, AК и 10 построены графики зависимости этих величин от переохлаждения 0, TL (см. рисунок). Видно, что зависимость AК от TL линейно яч яч Ак 10 возрастает в отличие от 0, Акяч, эВ убывающей функции rК=f ( TL ).

rк, нм яч Величины соответствуют AК 0,01 энергиям слабых вандерваальсовых rк сил, удерживающих атомные пары 2 Ga2 в кристаллической решетке.

0 10 20 T –, К ИССЛЕДОВАНИЯ ВЛИЯНИЯ ТЕРМОВРЕМЕННОЙ ОБРАБОТКИ РАСПЛАВА НА КРИСТАЛЛИЗАЦИЮ СОЕДИНЕНИЙ In2Bi и InBi Фролова С.А.1, Канищев Р.А.2, Фролова О.М. Донбасская национальная академия строительства и архитектуры, г. Макеевка, Украина Технический университет, г. Кошице, Словакия E-mail: primew65@mail.ru Изучено влияние перегрева Т ( T T TL, T TL, где Т L - температура плавления) расплава относительно Т L на степень переохлаждения Т ( TL =TL - Tmin,, где Tmin – минимальная температура в области переохлаждения) при кристаллизации химических соединений In2Bi (47,6 вес. %Bi) и InBi (64,6 вес. % Bi). Соединения: In2Bi и InBi получали путем сплавления индия и висмута марки ОСЧ с соответствующим весовым соотношением общей массой 4 г. Всего испытано по три экземпляра каждого соединения. Образцы нагревали и охлаждали в печи сопротивления в пределах от до 583 К. На каждом образце проводили по 20 термоциклов нагревания и охлаждения в непрерывном режиме без отключения печи. Температуру измеряли ХА-термопарой и записывали на диаграммную ленту с помощью потенциометра КСП-4 со шкалой на mV. В качестве постоянной скорости охлаждения бралась скорость ~0,05 К/с.

Эксперименты показали, что для соединения In2Bi (как и для чистого In (см. рис.) независимо от величины предварительного прогрева до 562 К без изотермической выдержки расплава и с изотермической выдержкой до 4 часов и последующем охлаждении, кристаллизация происходила равновесно при температуре Т L =362 К (см.

рис.), т.е. Т 0 K. Химическое соединение InBi в этих же условиях кристаллизовалось иначе. При относительно малых прогревах расплава до ~4 5 К и последующем охлаждении кристаллизация InBi, так же, как и кристаллизация In2Bi, происходила равновесно без заметного переохлаждения. Достаточно было прогреть расплав до температуры 387-388 К (при ТL = 383 К) и охладить его, как кристаллизация сразу меняла свой характер от равновесной к неравновесно-взрывной с предкристаллизационым переохлаждением, среднее значение которого составило ~16 К с разбросом 2 К по результатам многочисленных циклов (рис.) и его величина не менялась при дальнейших перегревах до 200К. Подобное явление наблюдается и на чистом висмуте (см. рис.).

Рис. Зависимость переохлаждения Т от перегрева Т для: In2Bi (треугольники);

InBi (кружочки);

Bi (точки);

In (крестики).

Наличие переохлаждений у In2Bi или отсутствие у InBi можно объяснить с точки зрения кластерной теории кристаллизации.

ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЙ СПЕКТР И ТЕРМОДИНАМИКА СПИНОВЫХ МОДЕЛЕЙ КВАЗИОДНОМЕРНЫХ ФЕРРИМАГНЕТИКОВ НА ОСНОВЕ КОМПЛЕКСОВ ПЕРЕХОДНЫХ МЕТАЛЛОВ Черановский В.О., Езерская Е.В., Токарев В.В.

Харьковский национальный университет им. В.Н.Каразина, Украина, Харьков, cheranovskii@univer.kharkov.ua В настоящее время квазиодномерные комплексы переходных металлов, обладающие ферримагнитными свойствами, привлекают значительный интерес исследователей своим возможным использованием в электронных устройствах нанодиапазона [1]. Магнитные свойства таких веществ могут меняться в широких пределах при химической модификации лигандов. В частности, подобная модификация может приводить к разрушению ферримагнитного основного состояния комплекса.

В нашей работе в рамках гейзенберговской спиновой модели с одноионной анизотропией проведены численные расчеты нижней части энергетического спектра и низкотемпературных магнитных свойств квазиодномерных биметаллических ферримагнетиков, имеющих магнитные подрешетки с топологией цепочек (a), гребенок (b) и декорированных лестниц (c) (рис. 1):

(a) (b) (c) Рис. 1. Одномерные спиновые решетки разной топологии. Большие и маленькие кружки отвечают двум разным ионам 3d-металлов, имеющим спины S1 и S соответственно S1 1,2;

S2 1/ 2, 3 / 2.

Были проведены аналитические расчеты нижней части спектра и спиновых корреляторов для предложенных моделей в рамках приближения спиновых волн.

Анализ нижней части спектра возбуждений дополнен численными расчетами методом точной диагонализации для матриц гамильтонианов конечных решеточных кластеров и методом группы перенормировки Вайта (DMRG). На основе этих расчетов показана возможность появления промежуточного плато в полевой зависимости намагниченности соответствующих квазиодномерных магнетиков при низких температурах.

Найдено, что увеличение взаимодействий магнитных ионов одного сорта приводит к квантовым фазовым переходам с разрушением ферримагнитного основного состояния. Предложено использовать эту особенность биметаллических ферримагнетиков для создания магнитных хемосенсоров. На основе точного энергетического спектра конечных решеточных кластеров построены соответствующие температурные зависимости магнитной восприимчивости (T) и удельной теплоемкости Cv(T) при разных значениях параметров взаимодействий. При малых значениях одноионной анизотропии, полученная в работе температурная зависимость произведения (T)T для спиновых цепочек, имеет широкий минимум в соответствии с известными расчетными и экспериментальными данными [1].

Литература 1. Ivanov N.B. Spin model of quasi-1D quantum ferrimagnets with competing interactions / N.B. Ivanov // Condensed Matter Physics. –2009. –V.12, No 3. – P.435-447.

Грицук И.В.

Алфавитный указатель 34, 35, Гуляк Д.В. Гузий С.В. Abaloshev O. Гусакова Л.Г. 25, 75, Адров Д.С. Акимов Г.Я. Александров В.Д. 31, 32,33, 34, 35, Diarra A.. 109, Александрова О.В. Dieng A.O. Alimov V.I. 71, Diallo L. Aleshkevych P. Dioubat K. Амерханова Ш.К. Ахмед Талиб Мутташар Мутташар 8 Dorokhov V.V. 109, Дрмов В.В. 42, Дэвис К., Дорофеева В.В.

Бабанин А.Я. 106, 107 25, Бабин Т.В. Баженова С.И. Баранников А.А. Евстигнеева Н.В.

Бараблин Д.О. Езерская Е.В.

Баринов А.А. Ерофеева Н.О.

Безгин В.С. Белов Б.Ф. Ermakova O. 108, Ермолюк Р.С.

Белоусов Н.Н. Ефремов А.Н.

Белошенко В.А. 13, 72, Ефремова П.В.

Белых Н.В. 116, Беспалов В.Л. 8, Бизирка И.И. Живченко В.С.

Бичурин М.И. Борзяк О.С. Захаров А.Ю.

Борщев О.В. Захаров М.А.

Братчун В.И. 39, 8, Бродецкий И.Л. 125, Бруевич в.В. Ивахненко Н.Н.

Бугасова С.Г. 91, 40, Иващенко Е.В.

Бушная А.Н., Игнатьева В.В. Иванов Д.А. Иовлев А.В.

Вавилова С.М. Ищук В.М.

Видал Л. Власенко Возняк А.В. Кабусь А.В.

Войтенко В.О. Каверинский В. В.

Волков А.О. Калинин О.А. Канищев Р.А. 112, 127, Кидяров Б.И.

Георгиаду М.В. 45, 46, Кисель Н.Г.

Герасимчук В.С. 75, Ковальчул О.Ю.

Голоденко Н.Н. Ковязин М.В.

Гоц В.И. Комаров В.П.

Гринев В.Г. Конарева М.Д. Недопкин Ф.В.

91 Конев О.Б. Новокшонова Л.А. Коринчевская Т.В. Корогодская А.Н., Костанда Ю.В. Огородников Р.Л.

67 Кочергин Ю.С. Одарченко Я.И.

6 Кравченко А.В. Олиферчук А.А.

11 Крейденко Ф.С. Опейда Й.А.

108 Кривенко П.В. Опейда Л.И.

11, 15 Кривилева С.П. Остапенко В.В.

81 34, 35, 57, Кривчун С.А. Кругляк В.В. Кудин В.Г. Павлюк В.В.

124 Кузенко Д.В. Пактер М.К.

101 8, Кузнецова Ю.В. Панкратов Д.А.

77 Кулик С.Ю. Панов Г.А.

67 Курбанова Э.Д. Паращук Д.Ю.

113 Кущ О.В. Парняков А.С.

122 Пашинский В.В. Пащенко В.П. Пащенко А.В. Лавриненко Н.М. 79, Педько Б.Б. Ластивка О.В. Пересадченко А.Н. Латынин С.Н. 48 Петренко А.А. Левин В.М., 17 Петрущак С.В. Левченко П.П. 124 Pitosa J. Линников О.Д. 49 Пилипенко А.Н. Лищенко А.Н. 14 Плехов А.Л. Лобачва Г.Г. 114 Плугин А.А. 18, Лупоносов Ю.Н. 61 Плугин Д.А. Луцик.В И. 83, 115 Pogibko V. Луцык В.И. 50, 83, 115 Покинтелица А.Е. Покинтелица Е.А. 34,37,53,54,58,60, Полухин В.А. Makarenko V.V. 24 Ponomarenko D.V. Maksakov A.I. 71 Пономаренко С.А. Малашенко В.В. 116, 117 Постников В.А 32,34,35,42,43,55, Малашенко Т.И. 117 56,57,58,59,60,61,62, Малинин Ю.Ю. 84 Прилипко С.Ю. Малинина З.З. 84 Прилипко Ю.С. Малинина Т.Ю. 84 Priya S. Марчук С.І. 118 Пустовит А.С. Марченкова М.В. 54 Пушенко К.И. 91, Марченкова Ю.А. 68 Pushkina O.V. 71, Михайлик В.А. Михеев И.А. 18, 26 Rozhko I.N. Мозгунова Т.В. 56, 57, 58, 65 Розанцев Г.М. Моисеенко В.В. 116 Рассоха А.Н. Нагорная Н.П. 119 Романова Л.А. Назаренко О.С. Ромасюк Е.А. Францис А.

21 Руденко И.И. Фролова О.М.

10, 20 112, 127, Романова Л.А. Фролова С.А.

123 58, 112, 127, Руденко Н.Н. Рунова Р.Ф. Цапко Ю.В.

10 Черановский В.О. Самойленко З.А. Чернышев Д.

91, 92 Самойлова Е.Э. Чертопалов С.В.

23 59, 87,99, Северин А.В., Чишко В.В.

90 Сельская И.В. 67, Селютин Ю.В. Шабанова Г.Н.

Semchenko G.D. 24 Шабельник С.В.

Shuteieva I.U. 24 Шашкова А.В.

Starolat E.E. 24 Сидоренко В.А. Шевченко О.Н.

83, 115 Сизова И.А. Шитов А.А.

18 Скоротецкий Н.С. Шишкин А.А.

61 Слюсарев В.В. Шишкина А.А.

94 Снежкин Ю.Ф. Шляпов Р.М.

34,35 Соболев А.Ю. Шнайдер А.А.

34,35,41,42,54,58,63 64, Соболь О.В. 34,35,58,66, Сорока В.А. Щебетовская Н.В.

40, 98 32,33,34,37,58,60, Сохина С.И. 95 68, Спиридонов В.Н. Щеглова Н.С.

25 Спиридонов Н.А. 25, Стецькив А.О. 96 Cieplak Marta Z. Столярова Л.В. 8 Chien C. L. Стукалов А.А. 9 Camara N. Ступак В.А. Cont Y.

86 Субботина М.Г. 121 Zhu L. Y. Суботенко П.Н. 124 Yongke Y. Судавцова В.С. Syryanyy Y. Тарасенко Ю.А. Тимченко В.И. 40, Тицкий Г.Д. Токарев В.В. Троцан А.И. 108, 125, Троцан А.Н. 59, 86, 87, 99, Уали А.С. Удодов И.А. Уланов Н.М. 34, Ушеров-Маршак А.В. 26,

Pages:     | 1 |   ...   | 3 | 4 ||
 





<

 
© 2013 www.libed.ru - «Бесплатная библиотека научно-практических конференций»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.